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Zustand am Radeintritt

Frei ansaugende Stufe, gleichbleibender Umgebungszustand (tex2html_wrap_inline5339, tex2html_wrap_inline5715 = konst.):

Aus Gl. (3.3) und dem Kontinuitätsgesetz kann tex2html_wrap_inline5365 ermittelt werden:


displaymath6419


 equation2192

Mit tex2html_wrap_inline5369 erhält man aus Gl. (2.7) tex2html_wrap_inline5609, und mit Gl. (2.10) tex2html_wrap_inline5625. Mit den Gln. (2.25) und (3.4) erhält man für einen bekannten Umgebungszustand die Normalenthalpie tex2html_wrap_inline5695:


 equation2204

Mit tex2html_wrap_inline5695 und mit Gl. (3.4) kann tex2html_wrap_inline5685 berechnet werden:


 equation2211

Drehzahl n:


 equation2220

Enthalpiedifferenzen tex2html_wrap_inline6447 und tex2html_wrap_inline6449 aus Gl. (2.24), Druck tex2html_wrap_inline5353 aus (2.26), Temperatur tex2html_wrap_inline5753 aus (2.27), totale Normalenthalpie tex2html_wrap_inline6455 aus (2.28), spezifisches Volumen tex2html_wrap_inline6457 aus (2.31), Dichte tex2html_wrap_inline6459 aus (2.32).

Der Massenstrom tex2html_wrap_inline5363 ergibt sich aus dem Kontinuitätsgesetz:


 equation2234

Zwischenstufe, gleichbleibender Zustand am Laufradeintritt (tex2html_wrap_inline5353, tex2html_wrap_inline5753 = konst.):

tex2html_wrap_inline5365 erhält man mit Gl. (3.5), mit (2.7) tex2html_wrap_inline5609, mit (2.10) tex2html_wrap_inline5625, mit (2.29) tex2html_wrap_inline5695, mit (2.30) tex2html_wrap_inline6455, mit (2.31) tex2html_wrap_inline6457, mit (2.32) tex2html_wrap_inline6459, mit (3.4) tex2html_wrap_inline5685 und mit (3.9) tex2html_wrap_inline5363.


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